| 摘要 | 第1-7页 |
| ABSTRACT | 第7-10页 |
| 目录 | 第10-13页 |
| 第1章 拓扑绝缘体和拓扑超导体 | 第13-37页 |
| ·拓扑序 | 第13-16页 |
| ·拓扑绝缘体 | 第16-22页 |
| ·整数量子霍尔效应 | 第16-18页 |
| ·Haldane模型 | 第18-19页 |
| ·自旋轨道耦合与拓扑绝缘体 | 第19-22页 |
| ·拓扑超导体 | 第22-35页 |
| ·p-波超导体 | 第23-31页 |
| ·Proximity-induced拓扑超导体 | 第31-35页 |
| ·拓扑绝缘体和超导体的分类 | 第35-37页 |
| 第2章 具有自旋轨道耦合的Su-Schrieffer-Heeger模型的拓扑性质 | 第37-47页 |
| ·引言 | 第37-38页 |
| ·自旋轨道耦合下的Su-Schrieffer-Heeger模型 | 第38-46页 |
| ·SSH模型的拓扑性质 | 第38-40页 |
| ·自旋轨道耦合对SSH模型的拓扑性质的影响 | 第40-45页 |
| ·自旋轨道祸合对拓扑激发的影响 | 第45-46页 |
| ·本章小结 | 第46-47页 |
| 第3章 冷原子中的Floquet量子自旋霍尔绝缘体 | 第47-57页 |
| ·引言 | 第47-48页 |
| ·周期性光晶格势下的时间反演不变系统 | 第48-51页 |
| ·Floquet Kane-Mele模型 | 第48-49页 |
| ·Bloch-Floquet理论 | 第49-50页 |
| ·Floquet Kane-Mele模型的拓扑性质 | 第50-51页 |
| ·周期性外磁场驱动下的Kane-Mele模型 | 第51-53页 |
| ·周期性晶格势驱动下的时间反演对称性破缺模型 | 第53-56页 |
| ·本章小结 | 第56-57页 |
| 第4章 时间反演对称性的与时间反演对称性破缺的拓扑超流体 | 第57-71页 |
| ·引言 | 第57页 |
| ·一维时间反演对称性的拓扑超流体 | 第57-62页 |
| ·平均场哈密顿量与基态能量 | 第57-59页 |
| ·拓扑判据与相图 | 第59-62页 |
| ·一维时间反演对称性破缺的拓扑超流体 | 第62-67页 |
| ·模型的图象 | 第62-63页 |
| ·哈密顿量 | 第63-64页 |
| ·平均场近似下的Cooper配对 | 第64-65页 |
| ·Majorana零模 | 第65-66页 |
| ·谐振子势下的Majorana零模 | 第66-67页 |
| ·本章小结 | 第67-71页 |
| 第5章 拓扑超导体的输运性质与应用 | 第71-85页 |
| ·引言 | 第71-72页 |
| ·一维p-波超导体的微分电导率 | 第72-77页 |
| ·模型 | 第72-73页 |
| ·正常金属/p-波超导体结的隧穿谱 | 第73-77页 |
| ·利用时间反演对称性的拓扑超导体测量铁磁金属的自旋极化 | 第77-83页 |
| ·模型 | 第77-79页 |
| ·零偏压微分电导率与自旋极化的关系 | 第79-83页 |
| ·磁临近效应 | 第83页 |
| ·实验 | 第83页 |
| ·本章小结 | 第83-85页 |
| 第6章 总结和展望 | 第85-87页 |
| 参考文献 | 第87-91页 |
| 附录 | 第91-103页 |
| A.1 Floquet量子自旋霍尔绝缘体 | 第91-94页 |
| A.1.1 一阶近似的适用范围 | 第91-93页 |
| A.1.2 Floquet哈密顿量的时间反演对称性 | 第93-94页 |
| A.2 一维铁磁金属-超导体结的输运性质 | 第94-103页 |
| A.2.1 一维铁磁金属-时间反演对称性的拓扑超导体结的微分电导率 | 第94-97页 |
| A.2.2 一维铁磁金属-绝缘层-时间反演对称性的拓扑超导体结的微分电导率 | 第97-98页 |
| A.2.3 一维铁磁金属-s波超导体结的微分电导率 | 第98-103页 |
| 致谢 | 第103-105页 |
| 在读期间发表的学术论文与取得的研究成果 | 第105页 |
